Прямоугольная диметрия Построить чертеж кондуктора. Построить проекции конуса вращения Выполнение чертежей деталей, имеющих сопряжения Построить проекции отрезка Определить угол наклона плоскости Построить три проекции призмы

Лабораторные работы

Динамика вращательного движения

Основные характеристики динамики вращательного движения.

Для описания вращательного движения используются следующие параметры : момент инерции J, момент силы , момент импульса тела. Аналогами их в поступательном движении являются масса m, сила , импульс тела .

Момент инерции материальной точки относительно некоторой оси есть скалярная физическая величина равная произведению массы этой точки на квадрат кратчайшего расстояния от нее до оси вращения .

Подпись:  
Рис.3.1. Иллюстрация к теореме Штейнера.

Чтобы рассчитать момент инерции твердого тела, его мысленно разбивают на n материальных точек с массами Dm1, Dm2,..., Dmn, находящихся на расстояниях r1, r2,..., rn от оси вращения. Момент инерции твердого тела J, вращающегося вокруг неподвижной оси равен алгебраической сумме моментов инерции всех точек, из которых состоит тело . При непрерывном распределении масс тела эта сумма сводится к интегралу , где V - объем тела, r – кратчайшее расстояние от точки до оси вращения. На основании этой формулы рассчитываются моменты инерции тел различной формы. Например: 1) полый тонкостенный цилиндр или обруч радиуса R, массой m и осью вращения, совпадающей с осью симметрии ; 2) сплошной цилиндр или диск радиуса R, массой m и осью вращения, совпадающей с осью симметрии ; 3) шар радиуса R, массой m и осью вращения, проходящей через его центр . Приведенные примеры показывают, что момент инерции тела зависит от его массы, формы, геометрических размеров, его расположения относительно оси вращения, распределения массы по объему тела. 

Расчет моментов инерции тел относительно осей, не совпадающих с осью симметрии более сложен. В таких случаях применяется теорема Штейнера: момент инерции любого тела относительно произвольной оси ОО¢ равен сумме момента инерции этого тела JO относительно оси АА¢ , параллельной данной и проходящей через центр масс тела С, и произведения массы тела на квадрат расстояния между осями (рис.3.1) .

Моментом силы  относительно неподвижной точки О называется векторная физическая величина, равная векторному произведению радиуса-вектора, проведенного из точки О в точку приложения силы, на вектор силы:  .

Рис.3.2. Момент силы относительно неподвижной точки.

Направление  перпендикулярно плоскости, в которой лежат вектора  и. Его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от  к  (рис.3.2). Модуль момента силы

,  - плечо силы - кратчайшее расстояние между линией действия силы и точкой О. Если к точке А приложено несколько сил, то результирующий  будет равен векторной сумме моментов слагаемых сил:

 

Момент силы, действующей на тело относительно неподвижной оси z, есть скалярная величина Mz, равная проекции на эту ось вектора момента силы, определенного относительно произвольной точки О данной оси z (рис.3.3) .

Рис.3.3. Момент силы относительно неподвижной оси.

Значение момента Mz не зависит от положения точки О на оси z. Если ось  z совпадает с направлением вектора , то момент силы равен .

Момент импульса (количества движения) материальной точки А относительно неподвижной точки О есть векторная физическая величина, определяемая векторным произведением двух векторов: радиуса-вектора, проведенного из точки О в точку А, и импульса материальной точки                

          .

Направление вектора  совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от  к(рис.3.4).

Рис.3.4. Момент импульса относительно неподвижной точки.

Модуль вектора a - угол между векторами  и , l - плечо вектора  (или ) относительно точки О.

Моментом импульса точки относительно неподвижной оси z называется скалярная величина Lz равная проекции на эту ось вектора момента импульса, определенного относительно произвольной точки О данной оси , где  угол между вектором  и осью z.

 Момент импульса твердого тела есть векторная сумма моментов импульса всех точек, из которых состоит тело. Если число точек системы равно n, тогда .

 При вращательном движении твердого тела вокруг неподвижной оси угловые скорости w всех его точек равны, угол между векторами  и  равен  и все вектора  направлены по оси вращения в одну сторону. Отсюда модуль вектора  тела равен ,

.

 Момент импульса твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, равен произведению момента инерции этого тела относительно той же оси на угловую скорость. Направления векторов  и  совпадают и.

Принцип реактивного движения. Уравнение движения тела с переменной массой. Особый интерес представляет применение закона сохранения импульса к явлению «непрерывной отдачи», происходящему в реактивном двигателе (ракете). Если рассматривать ракету и выбрасываемые ею продукты сгорания как единую механическую систему, то для получения уравнения ее движения можно применить закон сохранения импульса. Эта идея была высказана в 1881 г. Н.И.Кибальчичем и развита в трудах К.Э.Циолковского. Уравнение движения тела с переменной массой было выведено в 1897г. И.В.Мещерским.

Кинетическая и потенциальная энергии. Полная механическая энергия Ем складывается из кинетической Ек и потенциальной Еп энергий Ем = Ек + Еп . Кинетическая энергия Ек – это энергия движущегося тела, она равна работе, которую могло бы совершать тело при торможении до полной остановки 

Работа и кинетическая энергия при вращательном движении твердого тела. Найдем работу при вращательном движении твердого тела. Пусть ось вращения проходит через точку О, находящуюся на расстоянии r от точки приложения силы С, а a ‑ угол между векторами  и

Колебательное движение Основные характеристики гармонического колебания. Колебательным движением называется процесс, при котором система многократно отклоняясь от своего состояния равновесия, каждый раз вновь возвращается к нему. Промежуток времени Т, спустя который процесс полностью повторяется, называется периодом колебания.


На главную