Прямоугольная диметрия Построить чертеж кондуктора. Построить проекции конуса вращения Выполнение чертежей деталей, имеющих сопряжения Построить проекции отрезка Определить угол наклона плоскости Построить три проекции призмы

Лабораторные работы

Закон сохранения и изменения механической энергии

Предположим, что мы имеем замкнутую систему материальных точек, в которой действуют только консервативные силы. Состояние такой системы будет определяться ее конфигурацией и скоростями материальных точек, образующих систему. При переходе системы из состояния I в состояние 2, силы, приложенные к материальным точкам, образующим систему, совершают работу, которую обозначим через А12. В каждом из этих состояний система будет характеризоваться соответственными значениями кинетической энергии Ек1 и Ек2 и потенциальной энергии Ер1, и Ер2. Тогда работа может быть выражена двояким способом: через разность кинетических энергий:

, (23)

 или потенциальных энергий: . (24)

Из этих равенств получим: . (25)

Сумма кинетической и потенциальной энергий системы называется ее полной механической энергией Е: . (26)

Тогда равенство (25) принимает вид:  (27), где Е1 и Е2 - полные энергии системы в состояниях I и 2.

Таким образом, получаем, что полная механическая энергия замкнутой системы, в которой действуют только консервативные силы, остается постоянной.

При переходе из одного состояния в другое могут меняться кинетическая и потенциальная энергии, взятые в отдельности, но их сумма остается постоянной.

Следует всегда помнить, что закон сохранения механической энергии замкнутой системы только тогда имеет место, когда силы, действующие в системе, являются консервативными.

При наличии не консервативных сил, например, сил трения, сумма кинетической и потенциальной анергии системы не будет оставаться постоянной.

Рассмотрим незамкнутую систему и допустим, что среди внутренних сил имеются силы трения. При этом ограничимся учетом только механических явлений. Разобьем все силы, действующие на материальные точки, на три группы:

1) силы консервативные внутренние,

2) силы трения (внутренние неконсервативные),

3) внешние. вызванные воздействием со стороны тел, не входящих в систему.

Тогда равенства (23) к (24) разобьются на соответственные части:

, (28)

. (29)

Из этих равенств получаем:  (30)

или:   (31)

Значит, изменение полной механической энергии системы равно сумме работ внешних сил и сил трения.

Заметим, что работа сил трения всегда отрицательна. Поэтому сила трения всегда обуславливает уменьшение полной механической энергии системы.

 Лабораторная работа № 106а Измерение метода инерции твердого тела методом крутильных колебаний Цель работы: Ознакомиться с элементами теории крутильных колебаний твердого тела и методикой измерения моментов инерции твердых тел с помощью крутильного маятника. Приобрести навыки работы с крутильным маятником.

Лабораторная работа 108 Определение коэффициента восстановления и времени соударения упругих шаров Основные законы механики

.Лабораторная работа 108 Виды ударов и их характеристики Принадлежности: электромеханическая установка для центрального соударения шаров. Рассмотрим центральный абсолютно упругий удар двух шаров. Пусть шары с массами m1 и m2 движутся до ударения со скоростями V1 и V2, а после соударения со скоростями U1 и U2.

Лабораторная работа 109 Изучение движения маятника Максвела ЦЕЛЬ РАБОТЫ: ознакомление со сложным движением твердого тела, совершающего вращательное движение одновременно с поступательным перемещением на примере движения маятника Максвелла. Экспериментальное определение момента инерции маятника и сопоставление его с теоретически рассчитанным значением.


На главную